Правила выбора: Основные правила выбора профессии

Основные правила выбора профессии

Основные правила выбора профессии

Рекомендации подросткам

Правило 1: К выбору профессии, чтобы не ошибиться, нужно подходить серьезно и обдуманно. Знай, что правильно выбранная профессия принесет не только моральное удовлетворение, но и материальный достаток.

В первую очередь, не ленись, будь активен в осуществлении профессионального выбора. Обдумывай, осмысливай каждый сделанный шаг в направлении выбора профессии. Только тогда, ты сможешь быть уверен, что сделал все для того, чтобы выбранная профессия приносила тебе огромное удовольствие, была интересна на протяжении всей жизни. Ведь профессионал – это, в первую очередь, тот, кто увлеченно работает и постоянно совершенствует свое мастерство. А это уже внушает уважение со стороны работодателей, подпитывает их желание удержать таких специалистов и, соответственно, платить им больше, чтобы не потерять свои высококвалифицированные кадры.

Правило 2: Нельзя позволять друзьям и родственникам давить на твой выбор и принимать за тебя решение.

Учти их мнения как варианты выбора и внимательно, будто под микроскопом, изучи каждый в отдельности. Ты также должен понять, что никто не сделает за тебя профессиональный выбор. Тебе самому поступать в профессиональное учебное заведение, самому учиться и опять же тебе работать по выбранной профессии в дальнейшем. Если на твое решение пытаются не просто влиять, а давить родственники и друзья, не позволяй им делать это. Обидно будет, если вдруг выбранная за тебя профессия окажется совсем не интересной. Но это не значит, что ты должен решительно отвергнуть предложенные друзьями и родственниками варианты. Не ограничивай свой выбор. Принимай со стороны все мнения и суждения в отношении профессий для того, чтобы расширить спектр поиска, а затем обдумать каждую из них.

Правило 3: Не увлекайся внешней стороной профессии. У каждой из них есть как достоинства, так и недостатки. Постарайся предусмотреть все плюсы и минусы своего профессионального выбора. Кроме того, ты должен учитывать, что за названием профессии скрывается много различных факторов и характеристик, касающихся условий, предмета труда, вида и характера деятельности и многого другого, поэтому не исключено, что, увлекшись внешней, привлекательной стороной профессии, ты упустишь ее теневую, негативную сторону.

Правило 4: Чем больше ты расспросишь и узнаешь о профессиях, тем больше можешь быть уверен в том, что предусмотрел все последствия того или иного профессионального выбора. Для того, чтобы взвесить и проанализировать все стороны профессии и понять, насколько она тебе подходит, наверняка понадобится помощь и чей-то совет. Поэтому не стесняйся расспросить родственников, учителей, школьного психолога, представителей различных профессий, с которыми ты сталкиваешься практически каждый день. Также можешь обратиться в СМК «Свет» и Центр занятости г. Волжского, где опытные консультанты не только расскажут о самых разных профессиях, но и помогут выявить твою профессиональную пригодность.

Правило 5: Профессию нужно выбирать с учетом своих способностей, склонностей, интересов, талантов и желаний. Также обязательно надо учитывать, что для достижения успехов на профессиональном поприще, помимо огромного желания овладеть той или иной профессией, необходимо иметь внутренние склонности, способности, таланты к данному виду деятельности. Иначе может случиться так, что, уже имея документ о соответствующем профессиональном образовании и работая по выбранной без учета своих личных качеств специальности, ты станешь быстро уставать от своей работы. А совершенствоваться в профессиональном плане не захочется и, в конце концов, ты просто сменишь вид деятельности. Для этого тебе снова придется учиться и заново начать свой профессиональный рост, карьеру, в то время как твои ровесники уже достигли определенной стабильности и успешны в работе.

Если у тебя появились вопросы, по какому – либо из правил или нужна консультация психолога – обращайся:

Юношеская библиотека – филиал № 13 (22 м/р ул. Мира, 75). Вторник, четверг с 9.00 до 18.00; Суббота с 9.00 до 13.00 Т. 29 – 30 – 44

Поделитесь ссылкой с друзьями!

Создано 19.03.2015 17:38

Правила выбора профессии | Про профессии.ру

Проблема выбора профессии – сложный и ответственный шаг в жизни каждого человека. К выбору необходимо подходить крайне внимательно. Не стоит пускать это на самотёк. Необходимо ознакомится с информацией профессионалов, учесть свои способности, внутренние убеждения и реальные возможности.

Чтобы получить профессию, которая будет нравиться, и обеспечивать всю жизнь, необходимо внимательно изучить себя. В первую очередь нужно разобраться в своих интересах, склонностях, характере и физических возможностях. Необходимо определить главные и второстепенные качества.

После этого не помешает детальное ознакомление с профессиями, которые соответствуют изученным характеристикам. И только после этого необходимо выбирать учебное заведение. Главное помнить, что тяжело в учении…

Нельзя отступать от поставленных целей. Помощь в выборе профессии могут оказывать родители, родственники, учителя и просто знакомые. Но не стоит надеяться только на них. В конце концов, каждый человек знает о себе больше, чем кто-либо другой.

После поступления в учебное заведение начинается официальное получение профессии. Для более качественного обучения можно составить некий план: выделить главную и второстепенные цели, определить пути и средства достижения этих целей, сосредоточить свои внутренние силы для борьбы с возможными трудностями и препятствиями. Ну и, конечно же, должны быть так называемые запасные планы.

Самые большие ошибки, которые нарушают правила выбора профессии:

• выбор профессии за компанию;
• погоня за «престижными» профессиями;
• боязнь плохого отношения к себе из-за профессии;
• отождествление одного предмета или качества с профессией;
• ориентация сразу на профессии высокой квалификации;
• неумение определить путь получения профессии;
• ошибочное мнение в понятии профессия.

Кроме этого всего нужно учитывать свой темперамент. От него зависит стиль работы.

Сангвиники – надёжные работники, если дело не касается однообразной и медлительной работы. Им необходима живая и подвижная работа, которая реализует из способности к смекалке и находчивости.

Холерики отлично выполняют цикличную работу. В такой работе успех им обеспечен.

Флегматику подходит учебная и производственная работа, не требующая постоянного быстрого выполнения каких-либо действий. Для них главное не скорость, а качество.

Меланхолик же, полная противоположность сангвинику. К тому же его производительность полностью зависит от настроения.

Также, при выборе надо учитывать, какие специалисты будут востребованы в той или иной области. К сожалению наверняка это определить нельзя. Но можно сказать уверенно одно – уже сейчас чувствуется нехватка персонала на производствах. Уровень зарплаты за последний год увеличился в полтора раза. Поэтому, если имеются наклонности к техническим специальностям, то самым надёжным выбором будут именно производственные профессии.

Смотрите также:

Россиянам раскрыли правила выбора селедки для новогоднего стола: Общество: Россия: Lenta.ru

Для приготовления традиционного на Новый год салата селедка под шубой рекомендуется покупать цельную рыбу — она должна быть упругой и крепкой. Правила выбора продукта в интервью радио Sputnik раскрыл исполнительный директор «Рыбной ассоциации» Александр Фомин.

При покупке надо обращать внимание на условия хранения рыбы и выбирать ее, исходя из блюда, в которое она будет добавляться. Однако в большинстве случаев лучше приобретать цельную рыбу, самостоятельно ее разделывать и добавлять необходимые соусы и приправы.

«Для селедки под шубой вряд ли нужны какие-то соусы и добавки, вам нужна просто соленая классическая селедка. В той сельди, которая кусочками продается в банках, бывает еще и масло, но это не так страшно. Но если в рыбе в качестве добавок — сорбиновая или бензойная кислота, она точно не нужна», — пояснил эксперт.

По словам Фомина, многие россияне предпочитают слабосоленую селедку, однако она быстрее портится, поэтому в рыбу добавляют консерванты. Разделанная и упакованная селедка хранится от 30 до 45 суток в зависимости от упаковки. «Если вакуумная упаковка, то хранится, соответственно, дольше. Если селедка в банке просто закрыта крышкой, то ее можно есть не более месяца с даты изготовления. А дальше начинаются “пляски”», — сказал он, добавив, что условия хранения банки в магазине сложно проверить.

Исполнительный директор «Рыбной ассоциации» призвал брать филе сельди в вакуумной полиэтиленовой упаковке, потому что продукт не соприкасается с кислородом и не окисляется. При выборе сельди в пластиковых банках лучше отдавать предпочтение проверенным брендам и следить, чтобы упаковка была герметичной, и из нее ничего не вытекало.

Ранее в Роспотребнадзоре предостерегли россиян от отравления салатами. Так, заправка майонезом или различными соусами ускоряет процесс размножения патогенов. Поэтому салаты следует хранить в холодильнике при температуре от двух до шести градусов. Дольше всего можно хранить салаты из маринованных или квашеных овощей — их можно есть в течение 36 часов. На втором месте — блюда из сырых и вареных овощей или фруктов, а также с мясом, птицей и копченостями. Они сохраняют свежесть до 12 часов с заправкой, и до 18 часов без заправки. А вот салаты из консервированных овощей и вареных яиц после заправки можно хранить до шести часов.

Только важное и интересное — у нас в Facebook

Семь простых правил выбора ковра

Если вы хотите обновить обстановку вашего дома, сменить настроение интерьера или даже исправить недочёты старого ремонта, не спешите вызывать маляров и штукатуров. Вполне возможно, что справиться со всеми этими задачами, а также придать квартире свежий вид, вам поможет… обычный ковёр. Или не совсем обычный – это целиком зависит от вашего вкуса. А чтобы выбрать ковёр правильно, нужно знать несколько простых основополагающих правил.

Семь простых правил выбора ковра.

1. Подбирать ковёр нужно тогда, когда интерьер уже практически завершён – отделка закончена, а мебель стоит на своих местах. Так вы сможете не только добиться задуманных цветовых сочетаний, но и скрыть недостатки планировки. Единственное исключение – шторы, их нужно подбирать уже после покупки ковра.

2. С помощью ковра можно связать всю цветовую гамму комнаты воедино или же, напротив, в монохромные интерьеры внести цветовой акцент. Например, если комната выдержана в чёрно-белой гамме, её оживят ковры ярких оттенков: красные, лиловые, розовые, светло-зелёные или жёлтые.

3. Большой ковёр поможет сформировать облик комнаты в целом, а маленькие – напротив, идеальны для отделения каких-либо зон в большом помещении: например, зоны отдыха в кабинете или каминной зоны в гостиной.

4. Если акцент в доме хочется сделать на мебели, то лучше выбрать ковёр спокойной, нейтральной расцветки, однотонный или с мелким неброским рисунком. Он подчеркнёт форму и цвет предметов в комнате.

5. Светлый однотонный ковёр, а также с ярким рисунком по диагонали зрительно расширяет пространство, а вот если он украшен крупными узорами геометрической формы, то можно зрительно уменьшить объем помещения.

6. Для спальни лучше подбирать ковры, которые по цвету сочетаются с другим текстилем: покрывалами, портьерами. Это создаст гармоничную, расслабляющую атмосферу. А вот в гостиной можно поэкспериментировать и с более смелыми цветовыми решениями.

7. И наконец, главное правило: ковёр не должен вызывать ощущение инородного тела, он должен вписаться в интерьер «как родной», создать впечатление, что был здесь всегда.

Арт-директор архитектурного бюро «Победа дизайна» Степан Бугаев:

Однозначно из моды вышли красные туркменские ковры. Иранские ковры с классическим цветочным дизайном тоже не в тренде – они неуместны в интерьере с современным дизайном. Покупатели, предпочитающие классический стиль, всё чаще обращают свое внимание на антикварные ковры, прекрасно понимая, что это хорошее вложение денег. Самые востребованные на сегодняшний день дизайнерские ковры из сочетания шерсти и шёлка. Они могут быть самых немыслимых цветов и оттенков, такие изделия сами по себе модный и стильный аксессуар.

Всё большим спросом пользуются эксклюзивные ковры, которые изготавливаются в единственном экземпляре по тем же старинным техникам, какими владели лучшие ковроделы древности. Приобретая такое изделие, вы можете быть уверены, что оно не только действительно качественное, но и уникальное, будет служить вам долгие годы и при этом расти в цене.

Типы ковров.

Полипропиленовые наиболее доступны по цене. Но и минусов у них предостаточно: они сильно электризуются, боятся воды и прямых солнечных лучей, плохо поддаются чистке пылесосом и накапливают пыль. Срок службы таких изделий – два – четыре года.

Капроновые стоят чуть дороже. Если вы остановили свой выбор на таком ковре, проверьте его качество – просто согните угол. Если основа треснет или на ней появится глубокий излом, откажитесь от покупки.

Трикотажные отличаются прочностью и пышностью ворса. Однако очень боятся влажности, поэтому ухаживать за ними нужно аккуратно, а чистить только в специальных химчистках. При соблюдении этих правил трикотажный ковёр прослужит вам около десяти лет.

Шерстяные ценятся значительно дороже, и это неудивительно. Ковры из натуральной шерсти прослужат вам более полувека, не доставляя особых хлопот: они не стираются и не выгорают, к тому же не испортят экологию вашего дома.

Шёлковые, как и много веков назад, изготавливаются исключительно вручную. Это кропотливый труд, и поэтому стоят они откровенно дорого. Особенности натурального шёлка обуславливают необыкновенно высокую плотность плетения: на квадратный дюйм качественного шёлкового ковра может приходиться до 400–600 узелков – такая плотность характерна для лучших кашмирских изделий. Поэтому их не принято стелить в часто посещаемых комнатах и берегут как настоящую реликвию. Спальня или кабинет хозяина – вот самые оптимальные места для натуральных шёлковых ковров.

Cкульптурные – это настоящие произведения искусства ручной работы. При их изготовлении могут быть использованы смешанные технологии и материалы: шерсть, шёлк, капрон. Комбинируются высота и структура ворса – это позволяет сделать узор рельефным, или скульптурным.

Текст опубликован в журнале «Мир и Дом» №10, 2014

Правила выбора очистных сооружений – Альбатрос

Категория: Статьи и обзоры

Просмотров: 1462

Очистные сооружения — это важная часть быта, неотъемлемая составляющая наших домов, приобретаем и устанавливаем мы их на много-много лет, а потому.

К выбору очистных сооружений следует подходить максимально внимательно. Для начала нужно убедиться в том, что очистные сооружения качественные и надежные, при этом имеют долгий срок службы, соразмеримый со сроком службы дома. Затем, необходимо ознакомиться с тем, как эксплуатировать очистные сооружения. Важно, чтобы процесс эксплуатации был простым. И еще более важно, чтобы выбираемое очистное сооружение, было способно качественно работать в условиях неравномерного поступления сточных вод, а также сезонности их образования. Очистное сооружение обязано при этом быть максимально безопасным для эксплуатирующих его людей, и для тех, что проживают поблизости.

Когда мы выбираем очистное сооружение для нашего дома, нам необходимо как можно более точно рассчитать количество воды, которое будет потребляться. Для этого нужно учесть все сантехнические приборы, количество проживаемых людей, расход воды в будни, выходные, при приезде гостей. Такой расчет поможет выбрать очистное сооружение наиболее подходящей Вам мощности. Очистное сооружение, которые мы выбрали, обязано иметь гигиеническое заключение на продукцию органов ЦГСЭН, и сертификат соответствия. Только при таких условиях можно согласовать установку очистного сооружения с местным руководством СЭС, а так же точку слива уже очищенной воды. Немаловажным фактором при выборе очистных сооружений служит то, что конструкция очистного сооружения должна быть обустроена таким образом, чтобы при осуществлении е обслуживания, к ней был безопасный и удобный доступ.

Соблюдая эти нехитрые правила, можно выбрать очистные сооружения, которые на долгие годы обеспечат Вам комфорт, и предотвратят массу бытовых проблем.

Пензенский Роспотребнадзор назвал правила выбора и использования пиротехники

Региональное информационное агентство Пензенской области, пожалуй, – единственный источник новостей, где публикуются заметки, охватывающие не только Пензу, но и районы. Таким образом, мы представляем полную картину региона.

На сайте РИА ПО публикуются не только новости Пензенской области, но и аналитические статьи, интервью на актуальные темы, обзоры и фоторепортажи.

Ежедневно по будням мы предлагаем читателям дайджест событий, произошедших в Сурском крае за минувший день.

Новостная лента Пензенской области раскрывает жизнь региона в сфере экономики, общества, спорта, культуры, образования, сельского хозяйства, ЖКХ, здравоохранения и медицины. Помимо этого, на наших страницах публикуется информация о предстоящих событиях, концертах и спортивных мероприятиях.

Вместе с тем, РИА Пензенской области размещает новости инвестиционной политики региона, происшествий, криминала, аварий и ДТП.

Ежедневно в режиме онлайн РИА ПО публикует оперативные и последние новости Пензы и районов Пензенской области. Читатели могут узнать об актуальных событиях Пензенского, Башмаковского, Бековского, Бессоновского, Вадинского, Земетчинского, Спасского, Иссинского, Городищенского, Никольскиого, Каменского, Кузнецкого, Нижнеломовского, Наровчатского, Лопатинского, Шемышейского, Камешкирского, Тамалинского, Пачелмского, Белинского, Мокшанского, Неверкинского, Сердобского, Лунинского, Малосердобинского, Колышлейского и Сосновоборского районов.

Новости Пензы и Пензенской области – здесь собраны последние и самые важные публикации о том, что сегодня происходит в городе: культурные, спортивные события, актуальные нововведения в сфере ЖКХ и строительства, происшествия, чрезвычайные ситуации, ДТП, аварии, криминальная хроника.

Мы также не оставляем без внимания достижения земляков: спортсменов, представителей культуры, науки и образования.

На страницах РИА Пензенской области оперативно публикуются не только фотографии с прошедших мероприятий, но и видео, а также инфографика.

Помимо этого, читателям периодически предлагаются тесты на знание Сурского края.

Новости Пензы и Пензенской области сегодня – это около ста ежедневных публикаций о том, что в данный момент актуально для жителей областного центра и региона.

На страницах РИА ПО ежемесячно публикуются материалы о вступающих в силу законах, которые коснутся жителей нашего региона.

Наше информационное агентство предоставляет читателям актуальный прогноз погоды в Пензе и Пензенской области на неделю и каждый день с указанием температуры воздуха, направления ветра и осадков. Прогноз сопровождается комментарием специалиста из регионального ЦГМС.

Riapo.ru – это новости Пензы, главные события, факты и мнения об актуальных и насущных вопросах и проблемах в регионе.

Правила выбора обуви для детей

Сегодня в магазинах можно увидеть много моделей ботинок для подростков. Цена детской обуви также сильно различается. Она зависит от качества, материалов, производителя, других важных факторов. Дети часто не испытывают дискомфорта от узкой, маленькой обуви. Это обусловлено строением ступни и наличием жировой прокладки, которая блокирует болевые ощущения в этом возрасте. «Правильная» обувь не допустит развития хронических заболеваний ног. Это сохранит здоровье вашего ребенка. Существует несколько негласных правил по выбору детской обуви.

Размер

Детские и подростковые ступни могут изменить свой размер буквально за сезон. Покупка ботинок на вырост – не очень хорошая идея, так как ноги не будут надежно зафиксированы. Это может привести к падению, развитию неправильной походки, быстрой усталости. Оптимальным зазором между ступней и носком ботинка считается 1,5 сантиметра.

Примерка

Желательно покупать обувь вместе с ребенком, так как модели отличаются друг от друга не только дизайном, но и размером. Если же такой возможности нет, то можно взять с собой в магазин, обведенный по контуру ступни следок. Важно учесть, что он должен свободно вставляться в ботинок и иметь небольшой зазор. Примерка только одного ботинка будет недостаточной. Хорошим вариантом будет небольшая прогулка подростка по магазину.

Материалы

Считается, что для детской обуви лучше всего подходят натуральные материалы (кожа, хлопок, замша), которые способны «дышать». Также они должны быть гибкими и мягкими. Это обеспечит большую циркуляцию воздуха.

Супинатор

Это небольшое возвышение, которое формирует ступню. Его наличие и правильная форма поможет избежать многих проблем с суставами. Стоит отметить, что некоторым детям он противопоказан в силу наличия некоторых заболеваний ног, например плоскостопия.

Задник

Он должен быть изготовлен из прочного и достаточно твердого материала. Он удерживает пятку в правильном положении и не дает ей смещаться в сторону.

Также читайте статью о том, как выбрать детскую обувь для активного отдыха

Правила выбора

– Chemistry LibreTexts

Правило выбора описывает, как вероятность перехода с одного уровня на другой не может быть ноль . Он состоит из двух частей: правила отбора брутто и специального правила отбора . Общее правило отбора иллюстрирует характерные требования к атомам или молекулам для отображения спектра заданного типа, например, ИК-спектроскопия или микроволновая спектроскопия. Как только атом или молекулы следуют правилу грубого отбора, к атому или молекулам необходимо применить конкретное правило отбора, чтобы определить, может ли произойти определенный переход в квантовом числе или нет. {*} \ mu_z \ psi_2 \, d \ tau \]

В эксперименте мы представляем электрическое поле вдоль оси z (в лабораторной системе координат) и можем конкретно рассматривать взаимодействие между диполем перехода вдоль осей x, y или z молекулы с этим излучением. Если \ (\ mu_z \) равно нулю, переход запрещен. Правило выбора – это утверждение, когда \ (\ mu_z \) не равно нулю.

Можно рассмотреть правила отбора для электронных, вращательных и колебательных переходов.

Электронные переходы

Рассмотрим атом водорода.{-1} = 0 \]

, что равно нулю. В результате получается четная функция, превышающая нечетные пределы. Аналогичным образом мы можем показать, что переходы по осям x или y также не разрешены. Это представляет собой правило выбора, согласно которому переходы запрещены для \ (\ Delta {l} = 0 \). Для электронных переходов правила выбора оказываются \ (\ Delta {l} = \ pm 1 \) и \ (\ Delta {m} = 0 \). Они являются результатом интегралов по сферическим гармоникам, которые одинаковы для волновых функций жесткого вращателя. 2/2} dq \]

Этот член равен нулю, если v = v ’и в этом случае нет перехода, поскольку квантовое число не изменилось.{1/2} q) \ biggr) dq \]

, который будет отличным от нуля, если v ‘= v – 1 или v’ = v + 1. Таким образом, мы видим происхождение правила отбора колебательного перехода, что v = ± 1. Мы также видим, что колебательные переходы будут происходить только в том случае, если дипольный момент изменяется как функция движения ядра.

Авторы и авторство

Правила выбора для электронной спектроскопии

Правила выбора для электронной спектроскопии Правила отбора электронных спектров перехода Металлические комплексы.

Правила выбора, регулирующие переходы между электронными Уровнями энергии комплексов переходных металлов являются:

1. ΔS = 0 Правило вращения
2. Δl = +/- 1 Правило орбиты (Ляпорта)

Первое правило гласит, что разрешенные переходы должны включать продвижение электронов без изменения их спина.

Второе правило гласит, что если молекула имеет центр симметрия, переходы в пределах заданного набора p- или d-орбиталей (т.е. те, которые связаны только с перераспределением электронов внутри данная подоболочка) запрещены.

Ослабление Правил может произойти через:

• a) Спин-орбитальная связь – вызывает слабый спин запрещенные группы
• b) Вибронная связь – октаэдрический комплекс, возможно, позволил колебания, где молекула асимметрична.
  Тогда возможно поглощение света в этот момент.
• c) π-акцепторные и π-донорные лиганды могут смешиваться с d-орбитали, поэтому переходы больше не являются чисто d-d.

Виды перехода

1. Перенос заряда: лиганд на металл или металл на лиганд. Они часто бывают чрезвычайно интенсивными и обычно встречаются в УФ, но у них может быть хвост в видимом диапазоне.
2. d-d, они могут возникать как в УФ, так и в видимой области, но поскольку они запрещены, переходы имеют малую интенсивность.

Ожидаемые интенсивности электронных переходов

Тип перехода	Пример	Типичные значения ε / м 2 моль -1
Вращение запрещено, Laporte запрещено	[Mn (H 2 O) 6 ] 2+	0.1
Спин разрешен (октаэдрический комплекс), Laporte запрещено	[Ti (H 2 O) 6 ] 3+	1–10
Спин разрешен (тетраэдрический комплекс), Лапорт разрешен частично путем смешивания d-p	[CoCl 4 ] 2-	50–150
Вращение разрешено, Лапорт разрешен е.грамм. полосы переноса заряда	[TiCl 6 ] 2- или МнО 4 –	1000-10 6

Ожидаемые значения

Ожидаемые значения следует сравнить со следующими приблизительными гид.
Для комплексов M ²⁺ ожидаем Δ = 7500 – 12500 см ^-1 или λ = 800 – 1350 нм.
Для комплексов M ³⁺ ожидаем Δ = 14000 – 25000 см ^-1 или λ = 400-720 нм.

Для типичного вращения разрешено, но запрещено (по Лапорту) переход в октаэдрический комплекс, ожидайте ε <10 м ² моль ^-1 .
Ожидается, что коэффициенты экстинкции тетраэдрических комплексов будут быть примерно в 50-100 раз больше, чем для октраэдрических комплексов.

B для свободных ионов переходных металлов первого ряда составляет около 1000 см ^-1 . В зависимости от положения лиганда в нефелаксетической серии, она может быть снижена до 60% в сложный.

---

вернуться к плану курса CHEM2101 (C21J)

---

Вернуться в химию, UWI-Mona, Домашняя страница

Авторские права © 2000-2010, Роберт Джон Ланкашир, все права защищены.

Создано и поддерживается профессором Робертом Дж. Ланкашир
Кафедра химии Вест-Индского университета,
Кампус Мона, Кингстон 7, Ямайка.

Дата создания: июнь 2000 г. Ссылки проверены и / или последние изменен 22 сентября 2010 г.
URL http://wwwchem.uwimona.edu.jm/courses/selrules.html

Этот сайт использует файлы cookie для повышения производительности. Если ваш браузер не принимает файлы cookie, вы не можете просматривать этот сайт.

---

Настройка вашего браузера для приема файлов cookie

Существует множество причин, по которым cookie не может быть установлен правильно. Ниже приведены наиболее частые причины:

• В вашем браузере отключены файлы cookie.Вам необходимо сбросить настройки своего браузера, чтобы он принимал файлы cookie, или чтобы спросить, хотите ли вы принимать файлы cookie.
• Ваш браузер спрашивает вас, хотите ли вы принимать файлы cookie, и вы отказались. Чтобы принять файлы cookie с этого сайта, используйте кнопку “Назад” и примите файлы cookie.
• Ваш браузер не поддерживает файлы cookie. Если вы подозреваете это, попробуйте другой браузер.
• Дата на вашем компьютере в прошлом. Если часы вашего компьютера показывают дату до 1 января 1970 г., браузер автоматически забудет файл cookie.Чтобы исправить это, установите правильное время и дату на своем компьютере.
• Вы установили приложение, которое отслеживает или блокирует установку файлов cookie. Вы должны отключить приложение при входе в систему или проконсультироваться с системным администратором.

---

Почему этому сайту требуются файлы cookie?

Этот сайт использует файлы cookie для повышения производительности, запоминая, что вы вошли в систему, когда переходите со страницы на страницу. Чтобы предоставить доступ без файлов cookie потребует, чтобы сайт создавал новый сеанс для каждой посещаемой страницы, что замедляет работу системы до неприемлемого уровня.

---

Что сохраняется в файле cookie?

Этот сайт не хранит ничего, кроме автоматически сгенерированного идентификатора сеанса в cookie; никакая другая информация не фиксируется.

Как правило, в файлах cookie может храниться только информация, которую вы предоставляете, или выбор, который вы делаете при посещении веб-сайта. Например, сайт не может определить ваше имя электронной почты, пока вы не введете его. Разрешение веб-сайту создавать файлы cookie не дает этому или любому другому сайту доступа к остальной части вашего компьютера, и только сайт, который создал файл cookie, может его прочитать.

Правила выбора – Online Dictionary of Crystallography

Règles de sélection ( Fe ). Аусвальрегельн ( Ge ). Regole di selezione ( It ).選 択 則 ( Ja ). Reglas de selección ( Sp ).

Определение

Правила выбора относятся к условиям, при которых элементы квантово-механической матрицы перехода для процесса отличны от нуля (и, следовательно, процесс разрешен) из-за ограничений, вытекающих из свойств симметрии задействованных состояний и оператора перехода. {i \ mathbf {k \ cdot r}} = \ sum \ limits_l f_l (r) \ mathbf {Y} _l (\ hat {\ mathbf {r}}) [ / math]

, то угловая часть матричного элемента будет пропорциональна [math] \ langle J_f | Y_l | J_i \ rangle [/ math], где [math] J = L + S \ quad (j = l + s) [/ math] в схеме сопряжения Рассела – Сондерса.Следовательно, из сложения угловых моментов и того факта, что оператор перехода не влияет на спин, получаем

[математика] | J_f – J_i | \ le l \ le J_f + J_i [/ ​​math]

[математика] | L_f – L_i | \ le l \ le L_f + L_i [/ ​​math]

[математика] \ Delta S = 0; \ Delta M_S = 0; \ Delta M_j = m_i, [/ math]

, которые предоставляют набор правил выбора в этом случае. [math] J_f = 0 [/ math] to [math] J_i = 0 [/ math] переходы запрещены указанным выше правилом, так как низший мультипольный оператор (дипольное излучение) является вектором ([math] l = 1; m_l = \ pm 1,0 [/ math]).Условия симметрии включают те, которые относятся к четности, квантовому числу орбитального углового момента, квантовому числу спина, (мульти) полярности фотонного поля, вызывающего переход, поляризации фотонного поля, вызывающего переход, и т. Д. Для суммирования угловых моментов, таких как что касается молекулярных уровней; сверхтонкая структура, включая угловые моменты ядер; или сочетания в рамках Russell – Saunders, j – j или смешанных схем, суммирование векторного треугольника обычно должно выполняться, как указано выше, что обеспечивает большинство правил выбора.Различные поляризации имеют разные правила отбора, поэтому краевой или XAFS-спектр с использованием (поляризованного) синхротронного излучения будет иметь различную форму и структуру в зависимости от того, является ли падающее рентгеновское поле линейно поляризованным, циркулярно поляризованным или частично поляризованным.

Электродипольный переход – это только доминирующий переходный переход низшего порядка, который имеет тенденцию быть доминирующим для элементов с низкими энергиями или элементами с низким значением Z (даже в соединениях). Однако для таких элементов, как переходные металлы, члены более высокого порядка, включая электрическое квадрупольное излучение и магнитное дипольное излучение, становятся сильнее и имеют дополнительные правила отбора для атомных, молекулярных и квантовых систем конденсированного состояния.Излучение более высокого порядка имеет решающее значение для интерпретации спектров спутников [math] K \ alpha [/ math], для амплитуд непрерывной фотоионизации, XAFS и краев поглощения, а также для предкраевых характеристик.

История

В широко распространенных таблицах фотоэффекта для атомных систем (, а именно Creagh в International Tables for X-ray Crystallography, Volume C , FFAST в США и XCOM / Hubbell), некоторые авторы пояснили важность вычислений дипольного , вычисления более высокого или «всего порядка».

правил выбора и доступных переходов

правил выбора и доступных переходов
следующий: Подготовка Ридберга Up: Директор Aufbau, Крамерс Предыдущая: Отношение Крамера и Изменение уровней энергии для ридберговского атома в круговой государство должно подчиняться правилам отбора, чтобы или 0, и . Таким образом, атом в состоянии Ридберга в охраняемых условиях окружающей среды может переходить только как Таким образом, ридберговский атом приближается к двухуровневой системе.

Мы продемонстрируем теорию, лежащую в основе элементарных правил отбора, на простом примере. Система с двумя состояниями при наличии возмущающего гамильтониана может быть описана как

(3.1)

Его эволюция описывается из которого у нас есть,

(3,2)

Повторное присоединение к соглашению и письму , , и предполагая (как в эксперименты, которые мы обсуждаем), что диагональ возмущающей части гамильтониана равна нулю, мы можем получить система уравнений для префакторов,

Следуя [4], рассмотрим основной атом водорода в состояние в электрическом поле так, чтобы .Как мы показали в предыдущем сборнике, волновые функции водорода , находятся

Матрица возмущений проста в том, что все, кроме одного, будут четными. в , поэтому матрица возмущения ( ) будет иметь все нулевые элементы, кроме

(3,5)

Таким образом, мы видим, что при этом возмущении уровни “ выбираются ” и у нас есть приблизительная система с двумя состояниями при правильных условиях (идеальная).

В общем, мы можем вывести правила выбора для переходов m и l.В случае m мы считают, что так что

(3,6)

Который дает,

(3,7)

Ну наконец то, дает,

(3.8)

Таким образом или же . Для случае можно показать, что Отсюда мы можем показать, что

(3,9)

Перезапись и Таким образом, мы заключаем, что и или

---

следующий: Подготовка Ридберга Up: Директор Aufbau, Крамерс Предыдущая: Отношение Крамера и

Тим Джонс 2007-04-09

Нелинейно-оптическое правило отбора, основанное на синхронизации долин-экситонов в монослое ws 2

Трехкратная вращательная симметрия в монослое WS ₂ требует полного сохранения углового момента во время взаимодействия света с веществом, в котором угловой момент решетки VAM, EAM, решетки , и спиновый угловой момент фотона обмениваются друг с другом.Вызванный локальным атомным орбитальным угловым моментом и нетривиальным распределением кривизны Берри, ВАМ имеет внеплоскостную составляющую как в проводимости ( τ ħ = 1 ħ или −1 ħ при K ′ или K долин соответственно) и валентной ( τ ħ = 0 ħ в K ‘или K долинах) полос. Между тем, относительное движение электронов и дырок ограничено двумерной плоскостью, что приводит к волновой функции экситона в виде R _{n, l} ( ρ ) e ^{il φ} только с внеплоскостный EAM lħ , где φ – азимутальный угол, а ρ – расстояние между электронами и дырками ^20,21 .Внеплоскостные VAM и EAM совмещаются коллинеарно. Кроме того, кристалл преобразует падающий угловой момент в модуль, равный трем, поглощая избыточный угловой момент решеткой, аналогично процессу Umklapp при рассеянии фононов ^22,23 . В результате при нормально падающем свете сохранение углового момента вне плоскости дает следующее правило оптического отбора для уникальных VAM и EAM в монослое WS ₂ :

При поглощении изменение спинового углового момента фотонов Δ мħ приводит к изменению угловых моментов долины (Δ τħ ), экситона (Δ lħ ) и кристаллической решетки (3 Nħ ).Хотя присутствует сильная спин-орбитальная связь, спин электрона не меняется при преобладающем электрическом дипольном переходе. Следовательно, неизменный внеплоскостной спиновый угловой момент не вносит вклада в уравнение (1).

Очевидно, что и процессы TPL, и SHG демонстрируют правило выбора с синхронизацией долин-экситонов, как описано уравнением (1), что означает, что экситонные резонансные двухфотонные процессы происходят только в определенных долинах при чистом возбуждении σ + или σ−. Например, в резонансном процессе ГВГ 1 с переход из основного состояния в состояние 1 с в K-долине требует изменения VAM −1 ħ и изменения EAM 0 ħ .Согласно уравнению (1) это может происходить только за счет поглощения двух чистых σ + фундаментальных фотонов с 2 ħ и испускания избыточного углового момента 3 ħ в кристаллическую решетку. Виртуальный экситон 1 s в K-долине немедленно испускает σ – фотон второй гармоники (SH) (рис. 1a). При обращении времени только σ− фундаментальные фотоны могут инициировать переход из основного состояния в состояние 1 s в долине K ‘, что приводит к испусканию фотона σ + SH в резонансном процессе ГВГ.Следовательно, излучение ГВГ всегда имеет спиральность, противоположную спиральности падающего света. Что касается резонансного TPL 2 p , то при чистом возбуждении σ + индуцируется только переход из основного состояния в состояние 2 p ₊ с EAM +1 ħ в долине K ‘. При этом переходе требуемые изменения +1 ħ VAM и +1 ħ EAM могут быть удовлетворены только за счет поглощения двух фундаментальных фотонов σ + без какого-либо решеточного вклада. Экситон 2 p из вышеупомянутого перехода релаксирует в состояние 1 s и, наконец, испускает фотон σ + (рис. 1b).Опять же, согласно уравнению (1), в случае возбуждения σ-, только TPL в K-долине возникает при обращении времени. В отличие от случая ГВГ, резонансное излучение TPL 2 p всегда проявляет ту же спиральность, что и падающий свет. В таблице 1 мы приводим полную сводку разрешенных и запрещенных переходов ТФЛ и ГВГ из основного состояния в экситонные состояния с сильным оптическим откликом при чисто циркулярно поляризованном падающем свете. Ниже мы сообщаем о спектральных экспериментах с поляризационным разрешением SHG и TPL, которые были выполнены для подтверждения этого правила отбора с синхронизацией долинных экситонов.

Рис. 1

Принципиальная схема оптических правил отбора на основе синхронизации долин-экситонов в 2D TMDC. ( a ) 1 s экситонно-резонансная ГВГ в K ‘и K долинах. Накачиваемый σ + (или σ−) поляризованным фундаментальным фотоном, электрон в валентной зоне в K (или K ′) долине достигает виртуального состояния. В течение времени жизни виртуального состояния второй фотон σ + (или σ−) перекачивает электрон из виртуального состояния в реальное состояние 1 s в K (или K ‘) долине.Сразу же испускается фотон второй гармоники с поляризацией σ− (или σ +). ( b ) 2 p экситонно-резонансный ТФЛ в K ‘и K долинах. При двухфотонном возбуждении σ + (или σ−) поляризованными фотонами система переходит из основного состояния в реальное состояние 2 p ₊ (или 2 p _– ) с изменением +1 ħ (или -1 ħ ) в EAM в K ‘(или K) долине через промежуточное виртуальное состояние. Экситон 2 p релаксирует в экситонное состояние 1 s и испускает фотон σ + (или σ−).Континуум зоны проводимости и континуум валентной зоны обозначены как CBC и VBC соответственно. Сплошные линии представляют реальные экситонные состояния, а пунктирные линии – виртуальные состояния. Красный цвет указывает на поляризацию σ +; синий указывает на σ− поляризацию. ( c ) Типичный спектр излучения монослоя WS ₂ при накачке лазерным импульсом 1,14 эВ при 20 К. Пики при 2,09 эВ и 2,05 эВ соответствуют состоянию нейтрального экситона «А» и соответствующему заряженному экситон (трион) создал через TPL.Нарушение инверсионной симметрии в монослое WS ₂ приводит к сигналу ГВГ при 2,28 эВ. На вставке показаны степенные зависимости эмиссий TPL и SHG, демонстрирующие квадратичный характер.

Таблица 1 Правила оптического отбора, основанные на блокировке долин-экситонов в 2D TMDC

WS _{2 Образцы монослоя} были механически отслоены на подложки SiO ₂ / Si (дополнительный рис. S1). Типичный спектр излучения света при возбуждении на длине волны 1090 нм (1.14 эВ) и 20 К сверхбыстрым лазером показано на рисунке 1c. Один пик излучения при 2,28 эВ соответствует ГВГ. Два других пика, наблюдаемые при 2,09 эВ и 2,05 эВ, соответствуют эмиссии нейтрального и заряженного экситона. Эмиссия заряженного экситона является доминирующей и была выбрана в качестве нашего сигнала TPL. Эти энергии испускаемых экситонных фотонов почти в два раза выше, чем у возбуждающих фотонов, и, следовательно, они могут возникать только в результате двухфотонного поглощения. Этот вывод дополнительно подтверждается на вставке к рис. 1c.И TPL, и SHG демонстрируют квадратичную степенную зависимость, что указывает на их двухфотонную природу.

Согласно уравнению (1), выбросы SHG имеют спиральность, противоположную спиральности падающего света, тогда как выбросы TPL имеют такую ​​же спиральность. Сначала мы экспериментально проверили оптическое правило отбора для ГВГ. Сканирование энергии возбуждения сигнала ГВГ (рис. 2а) выявило резонанс при 2,09 эВ, указывающий на ГВГ с усилением экситонов из-за состояния 1 s . Величина сигнала ГВГ при резонансе 1 s увеличивается почти на порядок по сравнению с таковым при нерезонансном возбуждении.Затем мы измерили ГВГ при возбуждении σ + (рис. 2b) при резонансе 1 с . Спиральность ГВГ, определенная как, составила -99% при энергии возбуждения 1,045 эВ. Отрицательный знак здесь указывает на то, что ГВГ имеет круговую поляризацию, противоположную поляризации основного света. Такое высокое значение спиральности, определяемое правилом выбора, сохраняется, потому что ГВГ является мгновенным процессом и свободным от каких-либо процессов интервального рассеяния ²⁴ . Наблюдения почти 100% отрицательной спиральности и резонанса интенсивности в ГВГ хорошо согласуются с предложенным правилом отбора с синхронизацией долинных экситонов.

Рисунок 2

Экспериментальное наблюдение правила отбора ГВГ в монослое WS ₂ при 20 К. ( a ) Интенсивность ГВГ (черные точки) в зависимости от энергии возбуждения ГВГ при сканировании от 0,97 до 1,19 эВ. Доминирующий пик интенсивности ГВГ наблюдается при энергии накачки 1,045 эВ, что связано с резонансом 1 s . ( b ) Измерения ГВГ с поляризационным разрешением для обнаружения σ + (красная кривая) и σ− (черная кривая) при накачке σ +. Отрицательная спиральность P = -99.0% ± 0,1% наблюдается при многократных повторных измерениях. Энергия возбуждения 1.045 эВ. Значительная отрицательная спиральность в резонансе 1 s подтверждает существование строгого правила отбора для ГВГ.

В отличие от правила выбора SHG на резонансе 1 s , TPL отображает полностью противоположное правило выбора, зависящее от долины, на резонансе 2 p . При сканировании энергии возбуждения (рис. 3а) преобладающий резонанс наблюдался при 1,13 эВ, что соответствует экситонному пику 2 p .По сравнению с экситонным уровнем 1 s экситон 2 p имеет большую ширину линии (∼80 мэВ) и асимметричную форму. Чтобы проверить правило отбора, мы измерили спектр TPL при возбуждении σ + светом (рис. 3b). Измеренная спиральность TPL составила 29,6% при энергии возбуждения (1,13 эВ) и имела тот же знак, что и падающий свет. Спиральность изменила знак при накачке монослоя светом σ− (см. Дополнительный рис. S2). Что еще более интересно, мы наблюдали резонанс TPL в спиральности излучения на пике 2 p (вставка на рис. 3b), подтверждая нашу теорию о том, что EAM накладывает дополнительное правило отбора на оптический переход.Относительно низкое значение спиральности, наблюдаемое здесь, связано с сильным межмолекулярным рассеянием при инжекции таких высоких энергий ²⁵ . Вдали от резонансного пика 2 p мы всегда наблюдали ненулевой TPL с возбуждением с более низкой энергией, как показано на рисунке 3a, что указывает на наличие нескольких неэкситонных состояний с компонентами p ниже состояния 2 p . Этот фон не может быть результатом повторного поглощения излучения ГВГ, поскольку спиральность излучения положительна.

Рис. 3

Экспериментальное наблюдение правила отбора TPL в монослое WS ₂ при 20 К. ( a ) Интенсивность TPL в зависимости от энергии возбуждения TPL при сканировании от 1,06 до 1,19 эВ. Доминирующий резонанс пика интенсивности TPL наблюдается при возбуждении лазерным импульсом 1,13 эВ, что связано с резонансом 2 p . ( b ) Измерения TPL с поляризационным разрешением для обнаружения σ + (красная кривая) и σ− (черная кривая) при возбуждении σ + светом.Круговая поляризация P = 29,6% ± 0,5% наблюдалась на основании многократных повторных измерений. Энергия возбуждения составляла 1,13 эВ. На вставке показана зависимость спиральности TPL от энергии возбуждения TPL для сканирования того же диапазона при возбуждении σ + поляризованным светом. На экситонном уровне 2 p наблюдается спиральный резонанс. Вдали от резонанса 2 p спиральность TPL уменьшается с увеличением энергии возбуждения из-за зависящего от энергии междолинного рассеяния.

Затем мы дополнительно исследовали правило отбора с синхронизацией долин-экситонов, выполнив измерения TPL с временным разрешением. После начального двухфотонного поглощения и образования 2 экситонов долины p происходят два последующих процесса: 2 экситона p релаксируют до 1 экситонов s , и эти экситоны 1 s рекомбинируют. Если популяции в долинах K и K ‘неуравновешены, будет происходить межполостное рассеяние. Здесь мы провели измерения TPL с временным разрешением на резонансе 2 p , и сигнал был детектирован синхронно-полосовой камерой с общим временным разрешением 2 пс.При линейно поляризованном возбуждающем свете межполостное рассеяние не имеет суммарного вклада, потому что населенности в обоих типах долин равны. Следовательно, трасса TPL с временным разрешением включает только релаксацию и рекомбинацию (рис. 4a). Нарастающий фронт после возбуждения преимущественно связан с процессом релаксации от 2 p до 1 s ²⁶ , тогда как процесс рекомбинации отражается затухающей частью кривой. Чтобы уловить суть динамики, мы использовали трехуровневое уравнение скорости (дополнительная информация и дополнительный рис.S3). Как правило, процесс не короче одной десятой временного разрешения системы может быть извлечен с помощью аппроксимации сверткой с помощью функции отклика прибора (IRF) ^27,28 . Таким образом, можно сделать вывод, что время межэкситонной релаксации составляет τ _{2 p –1 с} = 600 ± 150 фс, а время рекомбинации составляет τ _rec = 5.0 ± 0.2 пс. Что касается релаксации sub-ps 2 p –1 s , о которой впервые сообщается здесь в 2D TMDC, она была дополнительно подтверждена измерениями ФЛ с временным разрешением при почти резонансном однофотонном возбуждении (рис. 4b). .Подъем на этой кривой намного резче по сравнению с тем, что при резонансном двухфотонном возбуждении 2 p , что указывает на более быструю релаксацию из-за меньшей запрещенной зоны. Действительно, наша подгонка показывает, что время релаксации к краю экситона с в этом случае составляет менее 200 фс (самый быстрый процесс может быть извлечен из подгонки сверткой). Это подтверждает наше наблюдение измеримой релаксации sub-ps 2 p –1 s из-за большой энергетической щели между экситонными уровнями 2 p и 1 s .Релаксация возбужденных носителей обычно может происходить по трем возможным путям: рассеяние носителей на носителях, рассеяние носителей на фононах и излучение. Рассеяние носителей на носителях в основном зависит от плотности носителей. Однако при изменении интенсивности накачки не наблюдалось значительного изменения динамики (см. Рис. 4c). Поэтому маловероятно, что рассеяние носителей на носителях может объяснить здесь релаксацию менее пс. Между тем, радиационное излучение от перехода 2 p –1 s может быть исключено, поскольку не ожидается, что скорость перехода будет такой же высокой, как уровень менее пс.Учитывая сравнимые плотности состояний и амплитуды матрицы переходов, рассчитанные с использованием метода ГВ ^9,21 , следует ожидать, что время перехода 2 p –1 с будет аналогично излучательному времени жизни экситона 1 с . Поскольку излучательное время жизни экситона с составляет в нашем случае примерно 100 пс (квантовый выход составляет ∼5%, а время жизни безызлучательного распада составляет 5 пс, как показано на рисунке 4a), релаксация менее пс мы наблюдали, что не может быть радиационного распада.Поэтому весьма вероятно, что это связано с экситон-фононным рассеянием. Это дополнительно подтверждается более широкой шириной линии экситона 2 p (см. Рис. 3a). В предположении, что релаксация 2 p –1 s осуществляется через каскадное рассеяние оптических фононов , каждое событие рассеяния фононов требует ∼130 фс (энергетический зазор между уровнями 2 p и 1 s составляет 220 мэВ, а доминирующие оптические фононы, наблюдаемые с помощью спектроскопии комбинационного рассеяния , имеют энергию 44 мэВ для моды E _2g и 51 мэВ для моды A _1g ).Согласно принципу неопределенности, это соответствует дополнительному уширению линии более чем на 30 мэВ по сравнению с экситоном s . Это согласуется с нашим наблюдением, которое указывает на дополнительное уширение на 40 мэВ. Предполагается, что горячий экситон 1 s с некоторой кинетической энергией генерируется после столкновения экситона 2 p с фононом и каскадов к краю экситона 1 s . Быстрая рекомбинация, наблюдаемая на краю экситона 1 s ( τ _rec = 5.0 ± 0,2 пс), вероятно, связано с безызлучательной рекомбинацией, такой как захват дефектов или процесс с участием фононов ²⁹ . Это подтверждается измерением квантового выхода ¹⁸ , которое показывает квантовый выход приблизительно 5%. Мы тщательно проверили, что безызлучательный канал не зависит от мощности возбуждения (рис. 4c), что исключает любой механизм экситон-экситонной аннигиляции ³⁰ .

Рисунок 4

Динамика экситонов долины с временным разрешением в монослое WS ₂ при 20 К.( a ) Временная диаграмма TPL (красная кривая), возбужденная линейно поляризованным лазерным импульсом при 1,13 эВ. По сравнению с функцией отклика прибора (IRF), представленной синей кривой, временная кривая TPL демонстрирует наблюдаемые особенности нарастания и убывания. Основываясь на нашей трехуровневой модели уравнения скорости (см. Дополнительную информацию), результаты аппроксимации сверткой (черная кривая) показывают время межэкситонной релаксации τ _{2 p -1 с} 600 ± 150 фс и время рекомбинации τ _rec из 5.0 ± 0,2 пс. ( b ) Сравнение динамики релаксации. Построены кривые релаксации с временным разрешением (восходящие линии) для двухфотонно-индуцированной ФЛ (ДФЛ, черная кривая) и однофотонно-индуцированной ФЛ (синяя кривая). Однофотонно-индуцированная ФЛ, возбуждаемая вблизи резонанса при 2,10 эВ, демонстрирует более резкий рост по сравнению с ФЛ, возбуждаемой на резонансе 2 p (2,26 эВ). Это различие подтверждает, что релаксация экситона 2 p требует большего времени из-за большей запрещенной зоны.Здесь красная кривая представляет IRF. ( c ) Зависящий от мощности, с временным разрешением 2 p резонансный TPL. Временные диаграммы TPL, записанные при накачке лазерным импульсом 1,13 эВ с различной мощностью падающего излучения. Мощность изменялась на один порядок, что приводило к изменению населенности экситонов на два порядка. В этом диапазоне мощностей не наблюдается значительного изменения динамики, что исключает экситон-экситонную аннигиляцию. ( d ) Временные кривые с поляризационным разрешением TPL, возбужденного σ + поляризованным светом при 1.13 эВ. Из-за правила отбора и междисциплинарного рассеяния излучение σ + (красная кривая) демонстрирует большую интенсивность и более быстрое затухание, чем излучение σ− (черная кривая). Синие и зеленые пунктирные линии – ориентиры для глаз. На вставке показана аппроксимация свертки (пурпурная кривая) для популяции экситонов долины с временным разрешением (σ + – σ−, черные точки). Времена межмолекулярного рассеяния при релаксации τ _{inter (2 p –1 s )} и рекомбинации τ _{inter (1 s )} оцениваются в 3 ± 1 пс и 8.3 ± 0,5 пс. Диапазоны ошибок были получены путем подгонки к результатам многократных повторных измерений. ФЛ, фотолюминесценция.

Для двухфотонного возбуждения σ + в резонансе 2 p динамические кривые излучения при различных поляризациях показаны на рисунке 4d. Σ + TPL из K ‘долин демонстрирует более высокую интенсивность, чем σ- TPL из K долин, что еще раз подтверждает правило отбора с синхронизацией долин-экситонов. По сравнению с эмиссией σ +, эмиссия σ− всегда затухает медленнее до тех пор, пока населенности в двух типах долин не станут равными.Это различие в тенденции затухания является результатом междисциплинарного рассеяния, которое стремится уравнять населенности экситонов в двух долинах. Подгоняя свертку с IRF и временем рекомбинации, мы можем оценить время жизни межмолекулярного рассеяния во время релаксации τ _{inter (2 p −1 s )} и рекомбинации τ _{inter (1 s )} , составляя 3 ± 1 пс и 8,3 ± 0,5 пс, соответственно (вставка на рис. 4d). Обменное взаимодействие между электроном и дыркой может вызывать как переворот спина, так и изменение импульса посредством рассеяния кулоновского потенциала.Недавние расчеты показывают, что этот процесс может происходить в пикосекундном диапазоне и становится более эффективным, когда экситон несет больше энергии ³¹ , что может объяснить быструю деполяризацию, наблюдаемую в наших измерениях.

%! PS-Adobe-2.0 %% Создатель: dvips (k) 5.86 Copyright 1999 Radical Eye Software %% Заголовок: p3223_21.dvi %% Страниц: 3 %% PageOrder: Ascend %% BoundingBox: 0 0 612 792 %% EndComments % DVIPSWebPage: (www.radicaleye.com) % DVIPSCommandLine: dvips -o p3223_21.пс p3223_21 % DVIPS Параметры: dpi = 600, сжатый % DVIPS Источник: вывод TeX 1999.10.25: 1314 %% BeginProcSet: texc.pro %! / TeXDict 300 dict def Начало TeXDict / N {def} def / B {привязка def} N / S {exch} N / X {S N} B / A {dup} B / TR {translate} N / isls false N / vsize 11 72 mul N / hsize 8,5 72 mul N / landplus90 {false} def / @ rigin {isls {[0 landplus90 {1 -1} {- 1 1} ifelse 0 0 0] concat} if 72 Resolution div 72 VResolution div neg scale isls { landplus90 {VResolution 72 div vsize mul 0 exch} {Разрешение -72 div hsize mul 0} ifelse TR}, если разрешение VResolution vsize -72 div 1 add mul TR [ матрица currentmatrix {A раунд sub abs 0.00001 lt {round} if} на весь раунд exch round exch] setmatrix} N / @ landscape {/ isls true N} B / @ manualfeed { statusdict / manualfeed true put} B / @ копий {/ # копий X} B / FMat [1 0 0 -1 0 0] N / FBB [0 0 0 0] N / nn 0 N / IEn 0 N / ctr 0 N / df-tail {/ nn 8 dict N nn begin / FontType 3 N / FontMatrix fntrx N / FontBBox FBB N строка / базовый массив X / BitMaps X / BuildChar {CharBuilder} N / Кодирование IEn N конец A {/ foo setfont} 2 array copy cvx N load 0 nn put / ctr 0 N [} B / sf 0 N / df {/ sf 1 N / fntrx FMat N df-tail} B / dfs {div / sf X / fntrx [sf 0 0 sf neg 0 0] N df-tail} B / E {pop nn A definefont setfont} B / Cw {Cd A length 5 sub get} B / Ch {Cd A length 4 sub get } B / Cx {128 Cd Субъект длиной 3, получить суб} B / Cy {Cd, субподряд длиной 2, получить 127 суб} B / Cdx {Cd A length 1 sub get} B / Ci {Cd A type / stringtype ne {ctr get / ctr ctr 1 add N} if} B / id 0 N / rw 0 N / rc 0 N / gp 0 N / cp 0 N / G 0 N / CharBuilder {save 3 1 рулон S A / base получить 2 индекса получить S / BitMaps получить S get / Cd X pop / ctr 0 N Cdx 0 Cx Cy Ch sub Cx Cw add Cy setcachedevice Cw Ch true [1 0 0 -1 -.1 Сх sub Cy .1 sub] / id Ci N / rw Cw 7 добавить 8 idiv string N / rc 0 N / gp 0 N / cp 0 N { rc 0 ne {rc 1 sub / rc X rw} {G} ifelse} imagemask restore} B / G {{id gp get / gp gp 1 add N A 18 mod S 18 idiv pl S get exec} loop} B / adv {cp add / cp X} B / chg {rw cp id gp 4 index getinterval putinterval A gp add / gp X adv} B / nd { / cp 0 N rw exit} B / lsh {rw cp 2 copy get A 0 eq {pop 1} {A 255 eq {pop 254} { A A добавить 255 и S 1 и или} ifelse} ifelse положить 1 adv} B / rsh {rw cp 2 copy get A 0 eq {pop 128} {A 255 eq {pop 127} {A 2 idiv S 128 and or} ifelse} ifelse put 1 adv} B / clr {rw cp 2 index string putinterval adv} B / set {rw cp fillstr 0 4 index getinterval putinterval adv} B / fillstr 18 строка 0 1 17 {2 copy 255 put pop} для N / pl [{adv 1 chg} {adv 1 chg nd} {1 add chg} {1 add chg nd} {adv lsh} {adv lsh nd} {adv rsh} {adv rsh nd} {1 add adv} {/ rc X nd} { 1 add set} {1 add clr} {adv 2 chg} {adv 2 chg nd} {pop nd}] A {bind pop} forall N / D {/ cc X Тип / тип строки ne {]} if nn / base get cc ctr put nn / BitMaps получить S ctr S sf 1 ne {A A length 1 sub A 2 index S get sf div put } if put / ctr ctr 1 add N} B / I {cc 1 add D} B / bop {userdict / bop-hook known { bop-hook} if / SI save N @rigin 0 0 moveto / V матрица currentmatrix A 1 получить A mul exch 0 получить Mul add.99 lt {/ QV} {/ RV} ifelse load def pop pop} N / eop { SI восстановить userdict / eop-hook известно {eop-hook} if showpage} N / @ start { userdict / start-hook известно {start-hook} if pop / VResolution X / Resolution X 1000 div / DVImag X / IEn 256 массив N 2 строка 0 1 255 {IEn S A 360 добавить 36 4 index cvrs cvn put} для pop 65781,76 div / vsize X 65781,76 div / hsize X} N / p {show} N / RMat [1 0 0 -1 0 0] N / BDot 260 string N / Rx 0 N / Ry 0 N / V {} B / RV / v { / Ry X / Rx X V} B statusdict begin / product where {pop false [(Display) (NeXT) (LaserWriter 16/600)] {A length product length le {A length product exch 0 exch getinterval eq {pop true exit} if} {pop} ifelse} forall} {false} ifelse конец {{gsave TR -.1 .1 TR 1 1 масштаб Rx Ry false RMat {BDot} imagemask grestore}} {{gsave TR -.1 .1 TR Rx Ry scale 1 1 false RMat {BDot} imagemask grestore}} ifelse B / QV {gsave newpath transform round exch round обменять его преобразовать переместить в Rx 0 rlinto 0 Ry neg rlineto Rx neg 0 rlineto заполнить grestore} B / a {moveto} B / delta 0 N / tail {A / delta X 0 rmoveto} B / M {S p delta add tail} B / b {S p tail} B / c {-4 M} B / d {-3 M} B / e {-2 M} B / f {-1 M} B / g {0 M } B / h {1 M} B / i {2 M} B / j {3 M} B / k {4 M} B / w {0 rmoveto} B / l {p -4 w} B / m {p – 3 w} B / n { p -2 w} B / o {p -1 w} B / q {p 1 w} B / r {p 2 w} B / s {p 3 w} B / t {p 4 w} B / x { 0 ю.ш. rmoveto} B / y {3 2 roll p a} B / bos {/ SS save N} B / eos {SS restore} B end %% EndProcSet Начало TeXDict 40258431 52099146 1000600600 (p3223_21.dvi) @Начните % DVIPSBitmapFont: Fa cmsy8 8 1 / Fa 1 1 df0 D E % EndDVIPSBitmapFont % DVIPSBitmapFont: Fb cmex10 10 8 / Fb 8 36 df16 DIII32 DIII E % EndDVIPSBitmapFont % DVIPSBitmapFont: Fc cmmib10 12 1 / Fc 1 23 df22 D E % EndDVIPSBitmapFont % DVIPSBitmapFont: Fd cmti12 12 8 / Fd 8 118 df12 D99 D101 D110 D114 DIII E % EndDVIPSBitmapFont % DVIPSBitmapFont: Fe cmr8 8 6 / Fe 6 54 df48 DIIIII E % EndDVIPSBitmapFont % DVIPSBitmapFont: Ff cmbx12 12 6 / Ff 6123 df66 D74 D76 D83 D94 D122 D E % EndDVIPSBitmapFont % DVIPSBitmapFont: Fg cmmi8 8 7 / Fg 7 123 df61 D101 D106 D108 D 110 D115 D122 D E % EndDVIPSBitmapFont % DVIPSBitmapFont: Fh cmsy10 12 5 / Fh 5 55 df0 DII6 D54 D E % EndDVIPSBitmapFont % DVIPSBitmapFont: Fi cmmi12 12 26 / Fi 26119 df11 D15 D22 D25 D58 DI61 D66 D69 D73 D I76 D83 DII99 D101 D104 D106 D108 DII112 D114 DI118 D E % EndDVIPSBitmapFont % DVIPSBitmapFont: Fj cmr12 12 66 / Fj 66124 df1 D11 DII22 D40 DI 43 DIII48 DIIIIIIIIIII61 D65 DI68 DII72 DI76 D78 D81 DI84 D86 DI91 D93 D97 DIIIII III107 DIIIIIIIIIII IIIII E % EndDVIPSBitmapFont % DVIPSBitmapFont: Fk cmbx12 17.28 15 / Fk 15118 df49 DI70 D82 DI99 D101 D105 D108 D110 DI114 DIII E % EndDVIPSBitmapFont % DVIPSBitmapFont: Fl cmr12 14,4 12 / Fl 12 117 df44 D49 DI53 D57 D79 D98 DI101 D111 D114 D116 D E % EndDVIPSBitmapFont % DVIPSBitmapFont: Fm cmr17 20,74 14 / FM 14122 df49 DII76 D80 D99 D101 D104 DI114 DIII121 D E % EndDVIPSBitmapFont конец %% EndProlog %% BeginSetup %% Особенность: * Разрешение 600 точек на дюйм Начало TeXDict %% EndSetup %% Стр .: 1 1 1 0 боп 1503 951 a Fm (Ph) l (ysics) 53 b (3223) 1578 1158 y (Лекция) f (21) 1505 1672 y Fl (Octob) s (er) 38 b (25,) g (1999) 324 2113 y Fk (1) 161 b (Подборка) 53 b (Правила) 324 2332 y Fj (T) -8 b (o) 35 b (a) g (go) s (o) s (d) f (ок) m (ximation,) g (переходы) g (b) s (et) m (w) m (een) k (lev) m (els) d (дюйм) g (the) g (h) m (водород) i (атом,) 324 2452 y (с) h (the) h (излучение) e (of) h (a) h (фотон,) h (are) e (только) g (p) s (возможно) g (если) g (the) h (угловой) e (момент) m (Tum) 324 2572 y (quan) m (tum) c (n) m (um) m (b) s (er) g (c) m (зависает) h (b) m (y) f (one) g (unit:) 1711 2792 y (\ 001) p Fi (l) d Fj (=) e Fh (\ 006) p Fj (1) p Fi (:) 1329 b Fj (\ (1 \)) 324 3012 y (Th) m (us) 33 b (the) g (переход) d (от) h (the) h (2) p Fi (s) f Fj (состояние) i (to) e (the) i (1) p Fi (s) e Fj (состояния) i (is) e (запрещено) h (\ (на самом деле) -8 b (,) 324 3133 y (it) 31 b (is) h (только) g (сильно) h (подавлено \).) 470 3253 y (Lik) m (ewise,) 28 b (the) f (магнитный) d (quan) m (tum) j (n) m (um) m (b) s (er) f (can) h (c) m (hange) g (b) m (y) g (no) f (больше) f (чем )час (один) 324 3374 y (единица,) 1625 3594 y (\ 001) p Fi (м) 1791 3609 y Fg (l) 1845 3594 y Fj (=) i (0) p Fi (;) 17 b Fh (\ 006) p Fj (1) p Fi (:) 1242 b Fj (\ (2 \)) 324 3814 y (Эти) 39 b (выбор) e (правила) g (re \ 015ect) h (the) g (факт) f (что) g (the) h (фотон) f (переносит) h (спин) f Fi (s) e Fj (=) h (1,) i (so) 324 3934 y Fi (m) 409 3949 y Fg (s) 474 3934 y Fj (=) 27 b Fh (\ 006) p Fj (1.) 44 b (\ () p Fi (m) 897 3949 y Fg (s) 962 3934 y Fj (=) 27 b (0) 32 b (do) s (es) h (not) g (o) s (ccur) g (b) s (ecause) h (the) f (фотон) f (is) g (безмассовый.\)) 324 4267 г Fk (2) 161 b (Fine) 54 b (Структура) 324 4486 y Fj (Потому что) 47 b (of) e (spin,) j (the) e (2 \ (2) p Fi (l) 33 b Fj (+) d (1 \)) 45 b (состояния) i (for) d (a) h (giv) m (en) h Fi (n) g Fj (и) f Fi (l) j Fj (are) d (not) g (точно) 324 4606 y (вырожденный.) 62 b (\ (The) 39 b (фактор) f (of) g (2) g (приходит) h (из) e (the) i (t) m (w) m (o) g (v) -5 b (alues) 38 b (of) g Fi (m) 2992 4621 y Fg (s) 3029 4606 y Fj (. \)) 61 b ​​(The) 39 b (всего) 324 4727 y (угловой) 31 b (момен) m (поворот) g (is) 1677 4947 y Ff (J) c Fj (=) h Ff (L) 22 b Fj (+) g Ff (S) p Fi (;) 1295 b Fj (\ (3 \)) 1918 5251 y (1) p eop %% Стр .: 2 2 2 1 bop 324 548 a Fj (или,) 31 b (b) s (ecause) h Fi (s) 27 b Fj (=) h (1) p Fi (=) p Fj (2,) i (the) i (total) d (угловой) g (момент) m (Tum) h (quan) m (Tum) h (n) m (um) m (b) s (er,) g (de \ 014ned) 324 668 y (b) m (y) 1563 854 y Fi (J) 1626 813 y Fe (2) 1694 854 y Fj (=) c Fi (j) 6 b Fj (\ () p Fi (j) 28 b Fj (+) 22 b (1 \) \ 026) -50 b Fi (h) 2189 811 y Fe (2) 2228854 y Fi (;) 1182 b Fj (\ (4 \)) 324 1039 y (имеет) 33 b (t) m (w) m (o) g (p) s (возможно) f (v) -5 b (alues) 32 b (для) g (a) h (giv) m (en) f Fi (l) r Fj (:) 1481 1225 y Fi (j) i Fj (=) 28 b Fi (l) c Fh (\ 006) f Fj (1) p Fi (=) p Fj (2) p Fi (;) 113 b (l) 30 b Fh (6) p Fj (=) e (0) p Fi (:) 1099 b Fj (\ (5 \)) 324 1410 y (Эти) 47 b (t) m (w) m (o) f (состояния,) j (с) c (the) g (то же самое) g Fi (l) j Fj (и) d Fi (s) p Fj (,) j (ha) m (v) m (e) f (слабый) m (tly) d (di \ 013eren) m (t) h (энергии.) 324 1530 y (In) 35 b (the) g (расширенный) h (sp) s (эктроскопический) g (обозначение,) e (с) g Fi (nl) 2364 1494 y Fg (j) 2401 1530 y Fj (,) h (w) m (e) g (sa) m (y) h (то) e (the) h (2) p Fi (p) 3260 1494 y Fe (1) p Fg (=) p Fe (2) 3404 1530 y Fj (и) 324 1651 y (the) e (2) p Fi (p) 590 1615 y Fe (3) p Fg (=) p Fe (2) 733 1651 y Fj (состояния) i (являются) e (нет) g (длиннее) f (вырождены,) j (в то время как) e (the) g (2) p Fi (s) 2639 1615 y Fe (1) p Fg (=) p Fe (2) 2782 1651 y Fj (и) h (2) p Fi (p) 3071 1615 y Fe (1) p Fg (=) p Fe (2) 3214 1651 y Fj (неподвижный) c (ар.) 324 1771 y ([Кроме) k (для) e (an) h (ev) m (en) h (меньший) c (QED) j (e \ 013ect) g (называется) e (the) i (Lam) m (b) f (shift.]) 470 1892 y (Позвольте) 42 b (us) g (понять) h (this) f Fd (\ 014ne) g (structur) -5 b (e) 50 b Fj (расщепление.) 69 b (Снова) 43 b (w) m (e) g (w) m (ork) f (in) f (the) 324 2012 y (Bohr) h (mo) s (del) f (to) i (mak) m (e) g (an) f (порядок величины) e (оценка) 73 b (Let) 43 b (us) h (w) m (ork) f (in) f (the) 324 2132 y (кадр) 32 b (in) h (whic) m (h) h (the) g (электрон) g (is) f (at) g (rest) i (и) e (the) h (протон) g (is) f (rev) m (olving) g (вокруг) h (it,) 324 2253 y (whic) m (h) f (b) s (ecause) h (of) e (его) g (движение) f (in) h (a) g (круговое) f (орбита,) h (pro) s (duces) i (a) e (магнитный) g (\ 014eld) g (at) 324 2373 y (the) h (cen) m (ter) h (of) e (its) g (орбита,) f (the) i (lo) s (катион) e (of) h (the) h (электрон,) f (of) 1681 2601 y Ff (B) 27 b Fj (=) 1902 2534 y Fi (\ 026) 1961 2549 г Fe (0) 2000 2534 y Fi (I) p 1902 2578 149 4 v 1929 2670 a Fj (2) p Fi (r) 2058 2601 y Ff (^) – 53 b (z) p Fi (;) 1299 b Fj (\ (6 \)) 324 2812 y (или,) 32 b (b) s (ecause) i (the) f (протон) f (имеет) h (p) s (ositiv) m (e) f (c) m (harge,) 1163 3015 y Fi (B) 38 b Fj (=) 1394 2948 y Fi (\ 026) 1453 2963 y Fe (0) p 1394 2992 99 4 v 1395 3084 a Fj (2) p Fi (r) 1525 2948 л (д) п 1512 2992 71 4 т 1512 3084 л (т) 1620 3015 л Fj (=) 1734 2948 y Fi (\ 026) 1793 2963 y Fe (0) p 1734 2992 99 4 v 1735 3084 a Fj (2) p Fi (r) 1881 2948 y (ev) p 1852 2992 155 4 v 1852 3084 a Fj (2) p Fi (\ 031) t (r) 2044 3015 y Fj (=) 2205 2948 y Fi (\ 026) 2264 2963 y Fe (0) p 2157 2992 194 4 v 2157 3084 a Fj (4) p Fi (\ 031) t (r) 2312 3055 y Fe (3) 2410 2948 y Fi (e) p 2371 2992 123 4 v 2371 3084 a (m) 2456 3099 y Fg (e) 2503 3015 y Fi (m) 2588 3030 y Fg (e) 2625 3015 y Fi (v) t (r) 1275 3268 y Fj (=) 1442 3201 y Fi (\ 026) 1501 3216 y Fe (0) p 1394 3245 194 4 v 1394 3337 a Fj (4) p Fi (\ 031) t (r) 1549 3308 y Fe (3) 1646 3201 y Fi (e) p 1608 3245 123 4 v 1608 3337 a (м) 1693 3352 y Fg (e) 1740 3268 y Fi (L) 28 b Fj (=) 1995 г. 3201 y Fi (\ 026) 2054 3216 y Fe (0) p 1947 3245 194 4 v 1947 3337 a Fj (2) p Fi (\ 031) t (r) 2102 3308 y Fe (3) 2196 3201 y Fi (e) p Fj (\ 026) -50 b Fi (h) p 2161 3245 171 4 v 2161 3337 a Fj (2) p Fi (m) 2295 3352 y Fg (e) 2342 3268 y Fi (n:) 1010 b Fj (\ (7 \)) 324 3494 y (Здесь) 38 b (w) m (e) g (ha) m (v) m (e) h (отмечено) e (что) h (the) f (sp) s (eed) i (of) e (the) g (протон) g (in) g (this) g (рамка) f (is) h (the) h (то же самое) 324 3614 y (as) h (the) g (sp) s (eed) g (of) g (the) g (электрон) f (in) g (the) h (кадр) f (где) i (the) f (n) m (ucleus) g (is) g (at) f (rest.) 62 b (W) -8 b (e) 324 3735 y (ha) m (v) m (e) 34 b (далее) g (использованный) g (the) g (Bohr-mo) s (del) d (отношение) g (b) s (et) m (w) m (een) 36 b (угловой) c (момент) m (tum) f (и) 324 3855 y (the) i (главный) d (quan) m (tum) j (n) m (um) m (b) s (er,) g Fi (L) 28 b Fj (=) g Fi (n) p Fj (\ 026) -50 b Fi (h) p Fj (.) 470 3976 y (Нет) m (w) 27 b (this) f (магнитный) f (\ 014eld) h (in) m (teracts) h (with) f (the) g (магнитный) f (dip) s (ole) g (momen) m (t) g (of) h (the) 324 4096 y (электрон) 32 b (согласно) g (to) 1380 4299 y Fi (U) 39 b Fj (=) 27 b Fh (\ 000) p Fc (\ 026) 1736 4323 y Fg (s) 1795 4299 y Fh (\ 001) 22 b Ff (B) 27 b Fj (=) 2104 4232 y Fi (e) p 2066 4276123 4 v 2066 4367 a (м) 2151 4382 y Fg (e) 2198 4299 y Ff (S) 22 b Fh (\ 001) g Ff (B) p Fi (:) 998 b Fj (\ (8 \)) 324 4525 y (The) 32 b (e \ 013ect) g (of) f (this) f (in) m (teraction) g (is) h (an) g (энергия) h (вытеснение) m (t) f (of) g (the) g (состояние) h (in) e (whic) m (h) 324 4645 y Ff (L) g Fj (и) h Ff (S) f Fj (are) g (параллельный) d (относительный) m (e) j (to) g (что) g (in) f (whic) m (h) i Ff (L) f Fj (и) g Ff (S) h Fj (are) f (an) m (типпараллельно.) 39 b (То) 324 4766 y (дюйм) м (действие) 31 b (энергия) j (есть) 1418 4969 y Fi (U) k Fj (=) 1674 4901 y Fi (e) p 1636 4945 V 1636 5037 a (м) 1721 5052 y Fg (e) 1826 4901 y Fi (\ 026) 1885 4916 y Fe (0) p 1778 4945 194 4 v 1778 5037 a Fj (2) p Fi (\ 031) t (r) 1933 5008 y Fe (3) 2054 4901 y Fi (e) p 1992 4945 171 4 v 1992 5037 a Fj (2) p Fi (m) 2126 5052 y Fg (e) 2173 4969 y Ff (L) 22 b Fh (\ 001) g Ff (S) p Fi (:) 1036 b Fj (\ (9 \)) 1918 5251 y (2) p эоп %% Стр .: 3 3 3 2 bop 324 548 a Fj (The) 26 b (энергия) h (сдвиг) e (b) s (et) m (w) m (een) j (the) e Fi (j) 33 b Fj (=) 28 b Fi (l) 10 b Fh (\ 006) e Fj (1) p Fi (=) p Fj (2) 25 b (lev) m (els) h (для) f (основной) e (quan) m (tum) j (n) m (um) m (b) s (er) 324 681 y Fi (n) 33 b Fj (is) f (\ (b) s (ecause) h (\ 001) p Fi (S) 1052 696 y Fg (z) 1120 681 y Fj (=) 1234 642 y Fe (1) p 1234 658 36 4 v 1234 715 a (2) 1301 681 y Fh (\ 000) 1401 584 y Fb (\ 020) 1450 681 y Fh (\ 000) 1537 642 y Fe (1) p 1537 658 V 1537 715 a (2) 1583 584 y Fb (\ 021) 1660 681 y Fj (=) 28 b (1 \)) 994977 y (\ 001) p. Fi (E) 1147 992 y Fg (n) 1228 977 y Fj (=) 1352 910 y Fi (\ 026) 1411 925 y Fe (0) p 1347 954 108 4 v 1347 1046 a Fj (4) p Fi (\ 031) 1495 910 л (д) 1540874 л Fe (2) п. 1475 954125 4 в 1475 1046 a Fi (м) 1560 1017 y Fe (2) 1560 1070 y Fg (e) 1619 910 y Fi (n) p Fj (\ 026) -50 b Fi (h) 1733 867 y Fe (2) p 1619 954 153 4 v 1650 1046 a Fi (r) 1697 1017 y Fe (3) 1694 1070 y Fg (n) 1810 977 y Fj (=) 1937 910 y Fi (\ 026) 1996 925 y Fe (0) p 1923 954125 4 v 1923 1046 a Fi (м) 2008 1017 y Fe (2) 2008 1070 y Fg (e) 2058 977 y Fi (\ 013) q Fj (\ 026) g Fi (hc \ 017) 2257 992 y Fe (0) 2297 977 y Fi (n) p Fj (\ 026) г Fi (час) 2410 934 y Fe (2) 2466 856 y Fb (\ 022) 2537 910 y Fi (\ 013) q (м) 2685 925 y Fg (e) 2722 910 y Fi (c) p 2537 954 227 4 v 2574 1046 a Fj (\ 026) g Fi (hn) 2687 1017 y Fe (2) 2774856 y Fb (\ 023) 2835 879 y Fe (3) 1228 1250 y Fj (=) 1347 1182 y Fi (\ 013) 1410 1146 y Fe (4) p 1347 1227103 4 v 1349 1318 a Fi (n) 1407 1289 y Fe (5) 1459 1250 y Fi (m) 1544 1265 y Fg (e) 1581 1250 y Fi (c) 1623 1209 y Fe (2) 1663 1250 y Fi (;) 1698 b Fj (\ (10 ​​\)) 324 1481 y (где) 34 b (w) m (e) f (ha) m (v) m (e) h (б / у) g (the) f (соотношение) 1691 1706 y Fi (\ 026) 1750 1721 y Fe (0) 1789 1706 y Fi (\ 017) 1828 1721 y Fe (0) 1896 1706 y Fj (=) 2026 1639 y (1) p 2009 1683 82 4 v 2009 1775 a Fi (c) 2051 1746 y Fe (2) 2101 1706 y Fi (:) 1260 b Fj (\ (11 \)) 324 1937 y (Примечание) 35 b (то) h (this) f (is) g (меньше) f (что) h (the) h (Bohr) f (энергия) i (lev) m (els) f (b) m (y) g (\ 014v) m (e) h (порядки) f (of) f (mag-) 324 2058 y (nitude:) 1606 2230 y (\ 001) p Fi (E) 1759 2245 y Fg (n) p 1606 2275201 4 v 1647 2366 a Fi (E) 1719 2381 y Fg (n) 1844 2298 y Fj (=) 28 b Fh (\ 000) p Fj (2) 2084 2230 y Fi (\ 013) 2147 2194 y Fe (2) п 2084 2275103 4 v 2086 2366 a Fi (n) 2144 2337 y Fe (3) 2196 2298 y Fi (:) 1165 b Fj (\ (12 \)) 324 2543 y (F) -8 b (или) 32 b Fi (n) 27 b Fj (=) h (2,) 1210 2724 y (\ 001) p Fi (E) 1363 2739 y Fe (2) p 1210 2768 193 4 v 1251 2860 a Fi (E) 1323 2875 y Fe (2) 1441 2791 y Fj (=) f Fh (\ 000) 1700 2724 y Fj (2) p 1631 2768186 4 v 1631 2860 а (137) 1778 2831 y Fe (2) 1837 2724 y Fj (1) p 1837 2768 49 4 v 1837 2860 a (8) 1924 2791 y (=) g Fh (\ 000) p Fj (1) p Fi (:) p Fj (33) 22 b Fh (\ 002) h Fj (10) 2498 2750 y Fa (\ 000) p Fe (5) 2592 2791 y Fi (;) 769 b Fj (\ (13 \)) 324 3043 y (так) 31 b (the) h (энергия) g (вытеснение) m (t) f (of) g (the) h Fi (j) h Fj (=) 28 b (3) p Fi (=) p Fj (2) i (состояние) i (относительное) m (e) f (to) g (the) g Fi (j) j Fj (=) 28 b (1) p Fi (=) p Fj (2) i (состояние) 324 3163 y (is) 891 3392 y (\ 001) p Fi (E) 1044 3407 y Fe (2) 1111 3392 y Fj (=) 1225 3325 y (13) p Fi (:) p Fj (6) 17 b (эВ) p 1225 3369 307 4 v 1334 3461 a (2) 1383 3432 y Fe (2) 1563 3392 y Fh (\ 002) 23 b Fj (1) p Fi (:) p Fj (33) e Fh (\ 002) i Fj (10) 2056 3351 y Fa (\ 000) p Fe (5) 2178 3392 y Fj (=) k (4) p Fi (:) p Fj (53) 22 b Fh (\ 002) g Fj (10) 2674 3351 y Fa (\ 000) p Fe (5) 2785 3392 y Fj (эВ) p Fi (:) 460 b Fj (\ (14 \)) 324 3640 y (Замечание) -5 b (умело) d (,) 35 b (это) g (результат) g (is) g (the) h (точно) g (ответ) m (er) h (для) e (the) h (2) p Fi (p) 2636 3604 y Fe (3) p Fg (=) p Fe (2) 2745 3640 y Fj ({2) p Fi (p) 2892 3604 y Fe (1) p Fg (=) p Fe (2) 3037 3640 y Fj (расщепление,) e (al-) 324 3761 y (хотя) g (the) h (аргумен) m (t) f (is) f (неряшливый) i (и) f (игнорирует) g (одинаково) g (imp) s (ortan) m (t) e (релятивистский) g (ef-) 324 3881 y (fects.) 53 b (In) 35 b (факт) h (the) g (общий) e (форма) m (ula) g (\ (12 \)) h (is) g (not) g (точное;) j (the) e (энергия) g (lev) m (els) g (in) e (the) 324 4001 y (h) m (водород) g (атом) d (включая) g (the) i (\ 014ne-структура) h (расщепление) c (are) j (giv) m (en) f (b) m (y) 1138 4264 y Fi (E) 1210 4279 y Fg (nl) q (j) 1339 4264 y Fj (=) c Fi (E) 1515 4279 y Fg (n) 1579 4118 y Fb () 1644 4264 y Fj (1) 22 b (+) 1823 4196 y Fi (\ 013) 1886 4160 y Fe (2) p 1823 4241103 4 v 1825 4332 a Fi (n) 1883 4303 y Fe (2) 1952 4118 y Fb (“) 2137 4196 y Fi (n) p 2010 4241313 4 v 2010 4332 a (j) 28 b Fj (+) 22 b (1) p Fi (=) p Fj (2) 2355 4264 y Fh (\ 000) 2464 4196 y Fj (3) p 2464 4241 49 4 v 2464 4332 a (4) 2523 4118 y Fb (#!) 2654 4264 y Fi (;) 707 b Fj (\ (15 \)) 324 4526 y (где) 1500 4752 y Fi (E) 1572 4767 y Fg (n) 1646 4752 y Fj (=) 28 b Fh (\ 000) 1837 4684 y Fj (1) p 1837 4728 V 1837 4820 a (2) 1896 4752 y Fi (\ 013) 1959 4710 y Fe (2) 1998 4752 y Fi (м) 2083 4767 y Fg (e) 2120 4752 л Fi (c) 2162 4710 y Fe (2) 2236 4684 y Fj (1) p 2212 4728 98 4 v 2212 4820 a Fi (n) 2270 4791 y Fe (2) 3388 4752 y Fj (\ (16 \)) 324 4983 y (is) k (the) h (Bohr) f (энергия) -8 b (.